Đề tài: quantum dots solar cell

Đề tài: quantum dots solar cell

RƯỜN HỌ KH A HỌ Ự NH ÊN

KH A KH A HỌ Ậ L ỆU MÔN Ậ L ỆU NAN & M N MỎN



ỂU LUẬN Ố N H ỆP

Đề tài

Quantum Dots Solar Cell

GIẢNG VIÊN HƯỚNG DẪN

Th.s NGÔ HẢI ĐĂNG SINH VIÊN THỰC HIỆN

TÔ HOÀNG TRƯƠNG

tp HỒ CHÍ MINH, tháng 12 năm 2013

RƯỜN HỌ KH A HỌ Ự NH ÊN

KH A KH A HỌ Ậ L ỆU MÔN Ậ L ỆU NAN & M N MỎN



ỂU LUẬN Ố N H ỆP

ề tài:

Quantum Dots Solar Cell

GIẢNG VIÊN HƯỚNG DẪN:

Th.s NGÔ HẢI ĐĂNG SINH VIÊN THỰC HIỆN:

TÔ HOÀNG TRƯƠNG

tp HỒ CHÍ MINH, tháng 12 năm 2013

Lời cảm ơn

Lời đầu tiên, em xin bày tỏ lòng biết ơn chân thành và sâu sắc nhất, cảm ơn thầy Th.s NGÔ HẢI ĐĂNG đã trực tiếp hướng dẫn, giúp đỡ em tìm hiểu tài liệu và chỉ dạy tận tình giúp em hoàn thành bài tiểu luận tốt nghiệp này

Em xin gửi lời cảm ơn các thầy cô ở ở Khoa Khoa Học Vật Liệu, đặc biệt là các thầy cô chuyên nghành Vật Liệu Nano & Màng Mỏng tại Trường Đại Học Khoa Học Tự Nhiên, ĐHQG tp HỒ CHÍ MINH đã giảng dạy tận tình và hướng dẫn

em trong suốt bốn năm qua, và giúp đỡ em tích lũy những kiến thức vô cùng quý báu

Xin gửi những lời cảm ơn sâu sắc và chân thành nhất tới các bạn lớp màng mỏng K10 đã giúp đỡ mình trong những năm học qua

Sinh viên

ô Hoàng rương

Mục lục

Mục lục x

Mở đầu 1

1 Tổng quan về chấm lượng tử 2

1.1 Chấm lượng tử là gì? 2

1.2 Tính chất chấm lượng tử 3

1.2.1 Hiệu ứng bề mặt 3

1.2.2 Hiệu ứng giam giữ lượng tử 3

1.2.2.1 Hệ ba chiều (vật liệu khối) 4

1.2.2.2 Hệ hai chiều (giếng lượng tử) 4

1.2.2.3 Hệ một chiều (dây lượng tử) 5

1.2.2.4 Hệ không chiều (chấm lượng tử) 6

1.2.2.5 Chế độ giam giữ 7

1.2.3 Tính chất quang của chấm lượng tử 8

2 ổng quan Pin mặt trời chấm lượng tử 11

2.1 Lịch sử và tiềm năng pin mặt trời ở Việt Nam 11

2.2 Các thế hệ pin mặt trời 13

2.2.1 Thế hệ thứ nhất 13

2.2.2 Thế hệ thứ hai 13

2.2.3 Thế hệ thứ ba 14

2.2.3.1 PMT dạng nano tinh thể 14

2.2.3.2 PMT quang điện hóa 14

2.2.3.3 PMT polymer 14

2.2.3.4 PMT lai hóa giữa tinh thể 15

2.3 Các thông số đặc trưng của pin mặt trời 15

2.3.1 Dòng đoản mạch ISC 15

2.3.2 Dòng tối ( Idark ) 16

2.3.3 Thế mạch hở ( VOC ) 17

2.3.4 Công suất và hệ số lấp đầy của pin mặt trời 17

2.3.5 Hiệu suất của pin mặt trời 19

2.4 Cấu tạo và nguyên lý hoạt động của pin mặt trời chấm lượng tử 19

2.4.1 Cấu tạo pin mặt trời chầm lượng tử 19

2.4.2 Nguyên lý hoạt động của pin mặt trời chấm lượng tử 22

2.5 Những ứng dụng của pin mặt trời 22

2.6 Kết luận 27

Tài liệu tham khảo 28

TÔ HOÀNG TRƯƠNG 1

vô cùng quan trọng trong kế hoạch phát triển năng lượng toàn cầu trong thời đại công

nghiệp phát triển vũ bão ngày nay

Việc nghiên cứu sử dụng năng lượng mặt trời và năng lượng sức gió ngày càng được quan tâm, nhất là trong tình hình thiếu hụt năng lượng nghiêm trọng của nước ta trong mùa khô Năng lượng Mặt trời được xem là rất ưu việt, đó là nguồn năng lượng sạch và miễn phí Hiện nay ở Việt Nam cũng như các nước trên thế giới đều có các trung tâm năng lượng Mặt trời, tuy nhiên ở đây là pin mặt trời vô cơ với quá trình chế tạo nghiêm ngặt và phức tạp

Trong thời gian khoảng mười năm trở lại đây các khoa học đã tìm ra công nghệ chế tạo pin mặt trời hữu cơ.Tuy có hiệu suất thấp hơn pin mặt trời vô cơ nhưng loại pin mặt trời này có quy trình chế tạo đơn giản và giá thành thấp.Mặt khác loại pin này đang trong quá trình nghiên cứu nhằm tăng hiệu suất và tuổi thọ của pin

Việt Nam là nước có tiềm năng về năng lượng Mặt trời, trải dào từ vĩ độ 8’’Bắc đến 23’’ Bắc, nằm trong khu vực có cường độ bức xạ mặt trời tương đối cao, với trị số tổng xạ khá lớn từ 100- 175 kcal/cm2.năm Do đó việc sử dụng Năng lượng Mặt trời của nước ta sẽ đem lại hiệu quả kinh tế to lớn

TÔ HOÀNG TRƯƠNG 2

1 Tổng quan về chấm lượng tử

1.1 Chấm lượng tử là gì?

Chấm lượng tử (Quantum dots) là những tinh thể nano bán dẫn có kích thước nhỏ hơn bán kính Bohr, là những hệ không chiều có thể giam được điện tử, tạo ra các mức năng lượng gián đoạn như trong nguyên tử, nên còn được gọi là nguyên tử nhân tạo Những tinh thể nano bán dẫn được cấu tạo từ các cặp nguyên tố thuộc những cặp phân nhóm như: II-VI, III-V, IV-VI, mỗi chấm lượng tử có thể chứa từ 100-1000 nguyên tử (hình 1.1), chẳng hạn như các chấm lượng tử CdS,CdSe,ZnS, ZnSe…

Hình 1.1: Cấu trúc chấm lượng tử: (a) Cấu trúc của chấm lượng tử CdSe; (b) Chấm lượng

tử có cấu trúc lõi-vỏ bọc CdSe/ZnS

Chấm lượng tử được đặc biệt chú ý do tiềm năng ứng dụng của nó trong nhiều lĩnh vực như thông tin liên lạc, chẩn đoán y học, sản xuất LED, pin mặt trời Trong chẩn đoán y học, chấm lượng tử là công cụ kiểm tra tế bào ung thư, theo dõi quá trình phát triển của chúng Trong tương lai, chấm lượng tử có thể được kết hợp với liệu pháp hóa trị để chẩn đoán và điều trị ung thư Chấm lượng tử còn có thể sử dụng làm cực dò trong thiết bị ghi hình ảnh sinh học thay thế cho chất nhuộm hữu

cơ do đặc tính bền hơn, nhờ đó có thể theo dõi quá trình phát triển của tế bào trong thời gian lâu hơn Đối với công nghệ sản xuất LED thì đèn LED chấm lượng tử có

ưu điểm hơn đèn LED truyền thống nhờ khả năng phát xạ ở bất kỳ bước sóng nào

và việc sản xuất đèn LED phát ánh sáng trắng chất lượng tốt cũng có chi phí thấp hơn đèn LED truyền thống Trong lĩnh vực pin mặt trời, việc sử dụng chấm lượng

TÔ HOÀNG TRƯƠNG 3

tử hiện rất được quan tâm Trong khi pin mặt trời truyền thống chế tạo bằng vật liệu bán dẫn có chi phí sản xuất cao, hiệu suất tối đa chỉ khoảng 33% thì pin mặt trời sử dụng chấm lượng tử theo lý thuyết có thể đạt hiệu suất lên đến 60% với chi phí sản xuất thấp hơn nhiều so với pin mặt trời truyền thống Với những đặc tính thú vị của mình, chấm lượng tử đã và đang thu hút sự quan tâm nghiên cứu của nhiều nhà khoa học trên thế giới, hứa hẹn những ứng dụng của nó sẽ còn được mở rộng trong nhiều lĩnh vực công nghệ, cuộc sống

1.2 Tính chất chấm lượng tử

1.2.1 Hiệu ứng bề mặt

Khi vật liệu có kích thước càng nhỏ thì tỉ số giữa số nguyên tử trên bề mặt và tổng số nguyên tử của vật liệu gia tăng, do nguyên tử trên bề mặt có nhiều tính chất khác biệt so với tính chất của các nguyên tử ở bên trong lòng vật liệu, nên khi kích thước vật liệu giảm đi thì tỉ số diện tích/thể tích tăng đáng kể dẫn đến tính chất quang điện sẽ khác, hay còn gọi là hiệu ứng bề mặt tăng

Đối với chấm lượng tử còn có hiện tượng giam giữ lượng tử;

1.2.2 Hiệu ứng giam giữ lượng tử

Trong vật liệu bán dẫn khối, các điện tử trong vùng dẫn (và các lỗ trống trong vùng hoá trị) chuyển động tự do trong khắp tinh thể Do lưỡng tính sóng–hạt, chuyển động của các hạt tải điện có thể được mô tả bằng tổ hợp tuyến tính của các sóng phẳng có bước sóng vào cỡ nano mét, nếu kích thước của khối bán dẫn giảm xuống, xấp xỉ giá trị của các bước sóng này, thì hạt tải điện bị giam trong khối này

sẽ thể hiện tính chất giống như một hạt chuyển động trong một hộp thế, hệ hạt khi

đó được gọi là hệ bị giam giữ lượng tử

Dưới đây hiệu ứng giam giữ lượng tử các hạt tải điện khi kích thước của vật liệu giảm sẽ được xem xét bắt đầu từ một mô hình điện tử đơn giản trong hệ ba chiều (vật liệu khối), hệ hai chiều (giếng lượng tử), hệ một chiều (dây lượng tử) và

hệ không chiều (chấm lượng tử)

TÔ HOÀNG TRƯƠNG 4

1.2.2.1 Hệ ba chiều ( vật liệu khối)

Trong hệ ba chiều, vật rắn được xem như tinh thể vô hạn theo cả ba chiều x,

y, z, chuyển động của các điện tử được mô tả bằng tổ hợp tuyến tính của các sóng phẳng có bước sóng rất nhỏ so với kích thước của vật liệu Khi đó, năng lượng của

điện tử tự do phụ thuộc vào véctơ sóng k theo hàm parabol; các trạng thái phân bố

gần như liên tục (được biểu thị bằng các điểm trên hình 1.2a) và mật độ trạng thái phân bố liên tục và tỷ lệ với căn bậc hai của năng lượng E1/2(hình 1.2b):

Hình 1.3(a) Năng lượng của điện tử tự do phụ thuộc vào véctơ sóng k theo hàm parabol;

(b) Mật độ trạng thái tính theo năng lượng đối vớiđiện tử tự do

1.2.2.2 Hệ hai chiều (giếng lượng tử)

Trong hệ hai chiều, các điện tử có thể vẫn chuyển động hoàn toàn tự do trong mặt phẳng x-y, nhưng chuyển động của chúng theo phương z sẽ bị giới hạn Khi kích thước của vật rắn theo phương z giảm xuống vào cỡ vài nano mét (nghĩa là cùng bậc độ lớn với bước sóng De Broglie của hạt tải điện), thì hạt tải điện tự do trong cấu trúc này sẽ thể hiện tính chất giống như một hạt chuyển động trong giếng

thế V(z), với V(z) = 0 bên trong giếng và V(z)=∞ tại các mặt biên Vì không một

điện tử nào có thể ra khỏi vật rắn theo phương z, nên có thể nói điện tử bị giam trong giếng thế

Các điện tử vẫn có thể chuyển động tự do dọc theo các phương x và y, năng lượng của điện tử tự do phụ thuộc vào kx, ky theo hàm parabol, các trạng thái (được biểu thị bằng các điểm trên hình 1.3a) phân bố gần như liên tục Trong khi đó,

TÔ HOÀNG TRƯƠNG 5

chuyển động của các điện tử theo phương z bị giới hạn, các điện tử bị giam giữ trong “hộp” Chỉ có một số nhất định các trạng thái lượng tử hoá theo phương z (nz=1,2… ) là được phép Mật độ trạng thái đối với một trạng thái cho trước không phụ thuộc vào năng lượng và có dạng hàm bậc thang (hình1.3b)

Hình 1.4.(a) Năng lượng của điện tử tự do phụ thuộc vào véc tơ sóng kx, ky, kz theo hàm

parabol; năng lượng của điện tử chỉ có thể nhận các giá trị gián đoạn ứng với (nz=1,2…)

theo phương z (b) Mật độ trạng thái g2d (E) hệ hai chiều

1.2.2.3 Hệ một chiều ( dây lượng tử)

Khi kích thước vật rắn co lại theo cả hai chiều y, z ở kích thước vài nanomet

thì các điện tử chỉ có thể chuyển động tự do theo phương x , còn chuyển động của

chúng theo các phương y và z bị giới hạn bởi các mặt biên của vật Một hệ như thế được gọi là dây lượng tử.Trong hệ này, các hạt tải điện có thể chuyển động chỉ theo một chiều và chiếm các trạng thái lượng tử hoá ở hai chiều còn lại Phân bố các trạng thái, cũng như phân bố các mức năng lượng tương ứng, theo phương song song với trục x là liên tục (Hình 1.4a) Trong khi đó, chuyển động của các điện tử dọc theo hai phương còn lại (phương y và phương z) bị giới hạn và các trạng thái của chúng có thể tìm được bằng cách giải phương trình Schrödinger sử dụng mô hình “hạt trong hộp thế” Kết quả là các trạng thái và bị lượng tử hoá, nhận các giá trị gián đoạn (Hình 1.4b)

TÔ HOÀNG TRƯƠNG 6

Hình 1.5 (a) Phân bố các mức năng lượng theo phương song song trục kx là liên tục và

dọc theo ky, kz là gián đoạn.(b)Mật độ trạng thái g1d(E) trục kx tỷ lệ

với E -1/ 2 Mỗi đường hyperbol trên hình tương ứng với một trạng thái

(ky, kz) riêng biệt

1.2.2.4 Hệ không chiều ( chấm lượng tử)

Khi các hạt tải điện và các trạng thái kích thích bị giam giữ trong cả ba chiều

thì hệ được gọi là một “chấm lượng tử” Trong một chấm lượng tử, chuyển động của các điện tử bị giới hạn trong cả ba chiều (Hình 1.5a), vì thế trong không gian k

chỉ tồn tại các trạng thái gián đoạn (kx, ky, kz), mỗi một trạng thái trong không gian

k có thể được biểu diễn bằng một điểm (Hình 1.5b) Như vậy, chỉ có các mức năng

lượng gián đoạn là được phép (Hình 1.5c) Các mức năng lượng này có thể được biểu diễn như các đỉnh δ(delta) trong hàm phân bố một chiều đối với mật độ trạng thái g0d(E) như đã chỉ ra trên (Hình 1.5d)

TÔ HOÀNG TRƯƠNG 7

Hình 1.5 (a) Vật rắn bị co lại trong cả ba chiều

(b) Vì hiệu ứng giam giữ, tất cả các trạng thái đều là gián đoạn và được biểu diễn bằng

một điểm trong không gian k ba chiều

(c) Chỉ có các mức năng lượng gián đoạn là được phép

(d) Mật độ trạng thái g0d(E) dọc theo một chiều 1.2.2.5 Chế độ giam giữ

Khi kích thước của chất bán dẫn giảm dần tới mức cỡ gần bán kính Borh exiton của một cặp điện tử - lỗ trống (aB) của chất bán dẫn đó thì điện tử trong chất bán dẫn đó thể hiện ra ngoài là đã bị giam giữ lượng tử

Trong các nghiên cứu của tác giả Kayanuma, đã phân chia thành các chế độ giam giữ lượng tử theo kích thước sau:

 Chế độ giam giữ yếu

Trong trường hợp a >> a B , năng lượng liên kết của một exciton, E ex, là lớn hơn năng lượng lượng tử của cả điện tử và lỗ trống, và phổ quang học của các chấm lượng tử được xác định bởi giam giữ lượng tử của khối tâm exciton Năng lượng trạng thái exciton cơ bản được cho bởi:

TÔ HOÀNG TRƯƠNG 8

2 2

 Chế độ giam giữ trung gian

Trường hợp 2aB< a < 4aB, lỗ trống chuyển động trong thế năng trung bình và được định xứ ở tâm của chấm lượng tử Phạm vi chuyển động của lỗ trống xung quanh tâm tinh thể nhỏ hơn rất nhiều so với bán kính của chấm lượng tử và sự phụ thuộc kích thước của trạng thái exciton cơ bản có thể được mô tả như hành vi của một donor định xứ tại tâm của chấm lượng tử

 Chế độ giam giữ mạnh

Trường hợp này tương ứng với các chấm lượng tử nhỏ , khi a << a B Với các chấm lượng tử này, phổ quang học có thể được xem xét như phổ của chuyển dời giữa các mức năng lượng lượng tử phụ thuộc kích thước của điện tử và lỗ trống, tương tác Coulomb của điện tử và lỗ trống làm giảm năng lượng của các chuyển dời này một chút Các quy tắc chọn lọc chi phối các chuyển dời giữa các dải, giữa các mức lượng tử phụ thuộc vào kích thước của dải dẫn và dải hoá trị, chuyển dời chỉ được phép giữa các mức có cùng số lượng tử

1.2.3 Tính chất quang của chấm lượng tử

Chấm lượng tử bán dẫn có những tính chất quang đặc biệt so với bán dẫn khối Khi bán kính một hạt nano tiếp cận đến kích thước của bán kính Bohr thì sự chuyển động của điện tử và lỗ trống bị giam hãm bên trong hạt nano Trong chế độ giam giữ mạnh (bán kính của hạt: a << aB – bán kính Bohr của vật liệu khối tương ứng), một cách gần đúng có thể coi điện tử và lỗ trống chuyển động độc lập và bỏ qua tương tác Coulomb, dựa vào quy tắc lọc lựa quang, các chuyển dời quang được phép xảy ra giữa các trạng thái điện tử và lỗ trống có cùng số lượng tử chính n và số lượng tử quỹ đạo l Do đó, phổ hấp thụ sẽ bao gồm các dải phổ gián đoạn như (hình

TÔ HOÀNG TRƯƠNG 9

1.6) có vị trí cực đại tại năng lượng:

2 2 2

2 2 2

Hình 1.6 mô tả sơ đồ các mức năng lượng chấm lượng tử

Như vậy, một hệ quả quan trọng của sự giam giữ lượng tử là mở rộng của năng lượng vùng cấm (dịch phổ về phía sóng ngắn hay thường gọi tắt là dịch về phía sóng xanh) khi kích thước chấm lượng tử giảm, các mức năng lượng lượng tử hóa tăng, do đó năng lượng tổng cộng của vùng cấm tăng và gây ra sự dịch xanh của phổ hấp thụ và phổ huỳnh quang Sự phụ thuộc vào kích thước của độ rộng vùng cấm đã trở thành công cụ hữu hiệu để chế tạo các vật liệu với tính chất quang mong muốn và khả năng điều khiển các tính chất quang của các chấm lượng tử (thông qua kích thước) làm cho chúng có một vị trí quan trọng trong khoa học vật liệu và các lĩnh vực như vật lý, hóa học, sinh học và ứng dụng kĩ thuật

Sự giam hãm lượng tử có tác dụng rất lớn hình thành nên tính chất đặc trưng

TÔ HOÀNG TRƯƠNG 10

của hệ chấm lượng tử Do hiệu ứng suy giảm lượng tử mà cả hai phạm vi hấp thụ và phát xạ của chấm lượng tử đều dịch về phía có năng lượng cao hơn khi kích thước hạt giảm(hình 1.7)

Hình 1.7a: Phổ hấp thụ của chấm lượng tử với sự thay đổi kích thước hạt

Hình 1.7b: Sự thay đổi màu sắc chấm lượng tử CdSe theo kích thước hạt( dung dịch

chuyển màu từ xanh sang đỏ theo sự tăng dần kích thước hạt)

TÔ HOÀNG TRƯƠNG 11

2 Tổng quan Pin mặt trời chấm lượng tử

2.1 Lịch sử và tiềm năng pin mặt trời ở Việt Nam

nhiệt năng từ mặt trời

để tạo ra lửa Nhưng

với điều kiện kỹ

thuật công nghệ

trước thế kỷ 19, năng

lượng mặt trời hầu như dừng lại ở việc sưởi ấm và làm khô vật dụng

Đến năm 1883, pin mặt trời đầu tiên được chế tạo bởi Charles Fritts, một nhà phát minh người Mỹ Pin mặt trời này được tạo ra bằng cách đặt 1 lớp selenium trên tấm kim loại sau đó phủ lá vàng lên Tuy dòng điện sinh ra quá nhỏ để có thể sử dụng, lĩnh vực pin mặt trời này đã thu hút sự chú ý của một số nhà khoa học và vẫn tiếp tục được nghiên cứu

Năm 1954, các nhà khoa học ở phòng thí nghiệm Bell của Mỹ đã phát minh

ra pin mặt trời silicon có hiệu suất 4%, sau đó tăng lên 11% Pin silicon do phòng thí nghiệm Bell tạo ra là pin mặt trời đầu tiên có điện năng sinh ra đủ để vận hành các thiết bị điện thông thường

Kể từ đó, pin mặt trời đã được đầu tư nghiên cứu rất nhiều, đặc biệt là sau khi giá dầu tăng nhanh từ cuối thế kỳ 20

Ngày nay, năng lượng mặt trời là nguồn năng lượng được quan tâm hàng đầu

để thay thế nguồn nhiên liệu hóa thạch đang dần cạn kiệt Năng lượng mặt trời là nguồn năng lượng to lớn, hầu như vô tận và đem lại nhiều lợi ích lâu dài: đó là

TÔ HOÀNG TRƯƠNG 12

nguồn năng lượng sạch, không gây ô nhiễm môi trường, giảm tác động đến việc

thay đổi khí hậu…

Ở Việt Nam, cường độ chiếu sáng trung bình là 5 kWh/m2/ngày ở phần lớn các tỉnh miền trung, miền nam, và khoảng 4 kWh/m2/ngày ở các tỉnh phía bắc nên

có tiềm năng rất lớn để phát triển pin mặt trời

Từ 1975, pin mặt trời đã được nghiên cứu ở Viện vật lý Năm 1976, pin mặt trời đầu tiên được tạo ra trên lớp đơn tinh thể sillicon tại phòng nghiên cứu quang điện của Trung tâm Nghiên cứu và Sử dụng Năng lượng mặt trời tại TP.HCM (CERES) thuộc Viện Khoa học Việt Nam Trong hơn 20 năm qua, nhiều loại pin mặt trời khác đã được phát triển ở Viện khoa học và công nghệ Việt nam, ví dụ như: Pin mặt trời đơn tinh thể silic, pin mặt trời polysilicon, pin mặt trời silic vô định hình, … Ngoài ra còn có các dự án nghiên cứu về pin mặt trời chất màu nhạy quang như đề tài trọng điểm ĐHQG TP HCM “Pin quang điện hóa trên cơ sở tinh thể nano dioxit titan tẩm chất nhạy quang” do PGS TS Nguyễn Thị Phương Thoa chủ nhiệm được ĐHQG TP HCM đầu tư kinh phí, đề tài “ Nghiên cứu chế tạo pin mặt trời trên

cơ sở vật liệu TiO2 và chất màu cơ kim” do TS Nguyễn Thanh Lộc và TS Nguyễn Thế Vinh chủ nhiệm do Sở KHCN TPHCM quản lý…Đây được xem như là những hướng phát triển mới cho pin mặt trời ở Việt Nam

Trong đời sống, hệ thống sử dụng năng lượng mặt trời cho gia đình bắt đầu xuất hiện năm 1990 và phát triển dần dần 1999, nhà máy điện mặt trời đầu tiên được xây dựng ở Gia Lai do sự hợp tác của Tổ chức phát triển công nghệ- năng lượng mới của Nhật Bản và Bộ khoa học công nghệ và môi trường Việt Nam Năm

2009, Red Sun- công ty đầu tiên sản xuất pin mặt trời ở Việt nam- được xây dựng ở Long An với công suất hằng năm 3-5 MWp Ngoài ra có những công ty rất quan tâm đến việc phát triển điện mặt trời và đã lên các dự án như : hệ thống mái nhà điện mặt trời, hệ thống điện mặt trời resort ven biển ( tập đoàn Tuấn Ân), dự án thắp sáng công cộng với năng lượng mặt trời ( tập đoàn Kim Đỉnh)…Tuy số công ty đầu

tư hoạt động trong lĩnh vực năng lượng mặt trời vẫn còn quá ít so với tiềm năng của